1981年  第3卷  第3期

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地震活动性
伴随前兆蠕动和震后滑动的准静态形变--模型与观测实例
赵国光, 张超
1981, 3(3): 217-230.
摘要:
为了建立断层蠕动与其周围地壳形变的关系, 本文给出了线性粘弹性半空间中任意倾角的断层滑动引起的准静态位移场的完整的解析表达式.其中, 滑动时间函数的形式是根据经验拟定的, 而介质被视为广义开尔文体或麦克思韦体.通过数值计算讨论了介质的流变性对位移场的影响.根据1976年唐山地震前后在地震区取得的短期观测资料的分析, 论证了唐山主震前夕在极震区地壳上部曾发生过前兆蠕动, 而且主震后断层仍继续滑动, 但其速率呈指数型衰减.估算了符合观测数据的断层滑动参数, 并对这些结果的意义作了简要的讨论.
四川及其邻区现代构造应力场和现代构造运动特征
成尔林
1981, 3(3): 231-241.
摘要:
本文主要根据1933——1978年间76次四川地震(M5)的 P 波初动解结果, 讨论了四川现代构造应力场的分区特征及其与邻区现代构造应力场和板块构造的关系, 并结合野外地质调查和地震宏观考察的资料讨论了四川主要断裂带现代构造运动的性质.最后指出, 若用藏(西藏)——青(青海)——川(四川)块体向南东东转南东-南南东方向运动可以相当满意地解释四川乃至我国西部地区现代构造应力场和现代构造运动的主要特征.
云南地震与应力场的初步研究
杨光宇
1981, 3(3): 242-250.
摘要:
本文根据文献[1]提出的将有限元应用在研究地震方面的一种方法, 对云南七个大地震, 结合四级以上地震分布和应力场转变关系进行了探讨.计算说明地震活动性明显受区域应力场控制.从大地震迁移与应力场转变关系中对未来地震的三要素以及地震的孕育过程与前兆关系等问题进行了讨论, 给出初步计算结果.
分析地震波估算地壳内的应力值
陈培善
1981, 3(3): 251-263.
摘要:
本文讨论了利用破裂力学理论说明地震破裂的过程, 认为地震本质上是岩石在应力作用下的低应力破裂现象.它是岩石中的裂纹不断稳态扩展、最后进入失稳扩展的结果.分析了在扩展过程中应力和位移的变化, 发现任何将要破裂的那一点的应力都要由初始应力0升高到屈服应力y 以后才破裂, 破裂后裂纹面上的点的应力降到0.在破裂前和破裂后的位移, 都可由弹性力学方程给出.在破裂的一瞬间破裂的端点产生的非弹性位移, 则不能由弹性力学方程给出.它可以由断裂力学中的裂纹滑开位移公式近似给出.根据位错模式由于计算弹性波辐射场的位错量 D(, t), 正是破裂瞬间产生的非弹性位移, 所以用弹性位移公式来计算地震位错量是错误的.我们采用了裂纹滑开位移公式来计算地震位错量, 从而导出了较合理的计算地震释放总能量的公式 ET=yDS(y 为屈服强度;D为平均位错;S 为断层面积)以及估算初始应力值0的公式:0 =[Dmax/L4y/(1-) ]1/2(L 为断层长度).用它们计算了一些地震的 Er 和0, 分别列于表1和表2.这些结果比以往的结果要更合理一些。 结果表明:(1)地震多数是在低应力作用下(即低初始应力)发生的(约100——200巴);(2)地震释放的总能量约比地震波能量大一个数量级.
固体潮应力张量对地震的触发作用
高锡铭, 殷志山, 王威中, 黄利娟, 李建
1981, 3(3): 264-275.
摘要:
用无体力作用的平衡方程的型、型通解与有体力作用的平衡方程的特解相迭加得到自由边界条件下的潮汐应力张量.讨论了主应力和主应力轴随深度的变化, 在100公里的深度范围内, 主应力轴在空间的取向发生的偏转可达10左右(=30时).选用我国195~(?)年以来有精确断层面解的、Ms5.0的70个地震的资料, 研究了发震时刻对于潮汐流体静应力、潮汐最大剪应力、沿断层错动矢量的潮汐剪应力的位相分布.所得的结论是, 潮汐流体静应力与地震的发震时刻没有明显关系.潮汐最大剪应力对地震有一定的触发作用;沿断层错动矢量的潮汐剪应力对地震的触发作用更明显些;斜滑型地震对潮汐最大剪应力的位相有极好的相关性.
地下水位变化引起的地面形变
胡惠民, 金祖彬, 匡绍君, 赵雪
1981, 3(3): 276-282.
摘要:
本文探讨了抽用地下水对地面形变所造成的影响。文中应用了几个抽水试验实例, 说明了它们在时间上、空间上的相互变化关系。抽水所造成的地下水漏斗区范围内, 不仅能产生垂直形变, 而且在其影响的不同部位, 还形在压缩和拉伸的水平形变。对抽水引起的地面形变与其他因素所造成的地面形变的区别, 进行了视步的讨论。
强震前大范围地震活动性参数的时空扫描
黄德瑜, 冯浩
1981, 3(3): 283-291.
摘要:
在大地震发生之前, 伴随着应力的集中加强及其在震源附近区域引起的非弹性变形, 区域地震活动性可能呈现某些异常特征.本文选择一些有明显物理意义并得到岩石破裂实验支持的地震活动性参数, 例如有震面积数 A、平均释放能量E、地震累加频度 N 和大小地震比例系数 b 值等, 采用扫描方法在大范围内搜索, 识别孕育强震的危险地区, 并对假想孕震区进一步做时间扫描计算, 寻找并判断大震前由中期异常过渡到中短期异常的阶段, 在对华北、西南及东北若干强震资料扫描计算的基础上, 着重剖析唐山地震前华北地区区域地震活动异常变化的一些特征.讨论了上述地震活动性参数在强震中期预报中的不同效能, 认为这种时空扫描方法, 特别是 b 值扫描应用于强震的中期预报是有一定意义的.
地震b值的估计方法及其标准误差--应用蒙特卡罗方法估计b值精度
张建中1, 宋良玉2
1981, 3(3): 292-301.
摘要:
近年在地震预报问题的探索中, 不少人企图使用震级频数法则去寻找大震前兆, 讨论 b 值的时空变化.随之出现一个新问题, 为适应预报需要资料所取范围越来越小, 时段越来越短, 这样估计 b 值时使用的地震个数大大减少, 至使估计 b 值时误差增加.本文从古登堡、李希特的震级频数法则出发, 讨论了 b 值的各种估计方法.其中有极大似然估计、矩估计, 线性简单最小二乘估计和非线性简单最小二乘估计等.给出 b 值各种估计的精度, 从而比较各种方法的优劣.文中应用蒙特卡罗(Monte-Carlo)方法计算了一个 b 值误差表, 供计算 b 值时参考.
旱涝变化用于川滇强震中期预报的统计研究
赵洪声
1981, 3(3): 302-311.
摘要:
根据强震与震中区年降雨量的相关分析, 将川、滇两省划分成6个强震活动区.由此, 通过一种迭代算法, 又分别导出了6个 M6的强震活动区和川、滇两省 M7的强震的中期预报方程.
面波震级和它的台基校正值
郭履灿1, 庞明虎2
1981, 3(3): 312-320.
摘要:
本文叙述了我国现行的北京地震台面波震级 Ms 公式的由来, 所使用的公式为Ms=log(A/T)max+(△)系以古登堡-里克特(Gutenberg-Richter)对帕萨迪纳(Pasadena)地震台测定的面波震级为标准, 由国际上与该标准一致的六个著名地震台的面波平均震级制定出北京地震台测定面波震级的起算函数(△).当震中距离△=8-130得到公式(△)=(1.660.09)log△+(3.500.14)对于△=130-180之间的公式, 我们结合中国地震观测的实际情况将吸收系数项作了改进, 求得半经验半理论公式为(△)=6.775+1/2[(2.147e-0.04465△+1.325)(△-90)10-2logsin△+1/3(log△-1.954)]为了提高面波定震级的精确度, 将北京地震台的面波震级标准推广到全国十二个基准台, 利用360个地震的数据算出了各台的台基校正值, 提高了测定面波震级的一致性.
辉长岩的破裂研究
陈顒1, 姚孝新1, 谢洪森2
1981, 3(3): 321-330.
摘要:
在济南辉长岩的三轴压缩实验(3=1.3kb)中, 通过显微镜观测了岩石内部微裂纹的发展.实验结果说明, 在低应力状态下, 微裂纹主要出现在岩石矿物结晶颗粒内部, 其方向主要取决于矿物颗粒的结晶学形态.当应力达到岩石强度80%左右时, 在样品中部某一对角线附近, 微裂纹密度较高, 出现一些穿过几个矿物颗粒的微断层.微断层的取向与外力应力场有明显的关系, 一般与1成40左右的夹角.本实验还同时测量了样品弹性波的速度(Vp, Vs)和体积变化.实验表明, 岩石内部微裂纹的发展以及微裂纹对岩石物理性质所产生的影响, 是与晶体颗粒的尺度有关.
中国地震学会概况
1981, 3(3): 331-334.
摘要:
中国地震学会地震工程专业委员会成立
1981, 3(3): 334-334.
摘要: